Remarque :

Le calcul précédent est classique, puisqu'il suppose que chaque atome suit une trajectoire. On peut justifier cette approximation classique en vérifiant que la valeur du moment cinétique $\mid \vec{L}\mid$ de l'atome est largement supérieure à $\hbar$ :

$$L = R\,m\,v = R\,\sqrt{2m\,E} = R\,(2m\,kT)^{\frac{1}{2}}$$

$R$ désignant le rayon de courbure de la trajectoire :

$$R = \frac{l}{\Delta\Theta} = \frac{l\,d}{\Delta z}= 2,2~\mathrm{mm}$$

$$\frac{L}{\hbar} ~=~ \frac{2,2\,\times\,(3 \,\times\,108 \,\times\... ...,1,38.10^{-23} \,\times\,10^3)^{\frac{1}{2}}} {1,05.10^{-34}}~~\sim~~ 10^{12}~!$$