Il a déjà été précisé que, dans ce chapitre, l'évolution temporelle spontanée des états physiques étaient ignorée. Par suite, les changements d'états considérés ci-après résultent seulement de mesures immédiatement consécutives et supposées telles que toute évolution temporelle de ces états, entre deux mesures, puisse être négligée. En effet nous découvrironsII15 qu'il existe des états quantiques stationnaires, c'est-à-dire constants au cours du temps. Ce peut être notamment le cas des états propres de spin qui seront considérés dans les expériences de Stern et Gerlach décrites et étudiées en annexe.
Considérons à nouveauII16 un état
initial ``
'' bien défini par un ket propre 
commun
à un premier E.C.O.C. initialement mesuré 
. Considérons
également un état final ``
'' bien défini par un ket
propre 
commun à un deuxième E.C.O.C. 
mesuré
dans l'état final. Nous savons déjà :
 |
si la mesure de
est effectuée sur le système placé dans l'état
``
''.
Supposons maintenant qu'entre les deux mesures précédentes de
et de
soit intercalée la mesure ``
'' d'une
troisième observable ou d'un E.C.O.C. quelconque. Cette mesure
aura pour effet de placer le, ou les systèmes mesurés, dans un
état intermédiaire noté ``
'' dont la
représentation quantique est obtenue par application du principe
de réduction du paquet d'ondes. Nous nous proposons de
déterminer l'expression quantique de la probabilité de
transition du processus complet
. Nous allons
constater que cette expression est très différente selon que
est un cas pur représenté par un vecteur ket
ou un mélange représenté par son opérateur
densité 
. De toute façon, la probabilité du
processus, contrairement à ce qui est écrit parfois, est
toujours factorisable :
 |